в соленоид железа нетрудно понять с точки зрения представлений об амперовых молекулярных токах. Под влиянием магнитного поля соленоида амперовы токи в железе ориентируются, стремясь стать параллельно токам обмотки соленоида (рис. 276). Этим объясняется намагничивание железа и усиление магнитного поля во внешнем пространстве. Этим же объясняется и увеличение магнитного потока сквозь соленоид при введении в него сердечника: к магнитному потоку, создаваемому током в обмотке соленоида, добавляется магнитный поток, создаваемый совокупностью ориентированных амперовых токов.
В опыте, изображенном на рис. 274, поток через один виток катушки II равен BS, где В — магнитная индукция поля в соленоиде, a S — площадь поперечного сечения соленоида. Поток Ф, фигурирующий в формуле (144.1), равен NBS (N — число витков катушки II). Отсюда следует, что увеличение потока Ф в ? раз означает, что магнитная индукция В в железном сердечнике в ? раз больше,
*) См. текст, следующий за формулой (126.4).
344
чем магнитная индукция В0 (при том же токе в соленоиде) в случае, когда вместо железа был вакуум. Таким образом, заполнение железом пространства, в котором было поле с индукцией Во, увеличивает индукцию поля в ?, раз:
(144.2)
В § 126 мы отмечали, что наряду с магнитной индукцией В, которая является основной силовой *) характеристикой магнитного поля, в некоторых случаях оказывается полезной вспомогательная характеристика Н, связанная с В соотношением (см. формулу (126.4))
(144.3) далее